Лит.: Бертельс Е. Э., Низами. Творческий путь поэта, М., 1956; его же, Избр. труды, [т. 2] — Низами и Фузули, М., 1962; Гулизаде М., Низами Гянджеви, Б., 1953; Мустафаев Дж., Философские и этические воззрения Низами, Б., 1962; История персидской и таджикской литературы. [Под ред. Яна Рипка], М., 1970; Aгajeв Э., Низами вэ дуенjа эдэбиjjаты Бакы, 1964; Аббасов Э., Низами Кэнчэвинин«Инкэндэрнамэ» поемасы, Бакы, 1966.

  А. Е. Бертельс.

Низами Гянджеви.

«Низа'м-и джеди'д» (тур.-араб. — новая система), реформы в области военного дела, по реорганизации военно-ленной системы, налоговой системы и пр., проводившиеся в Турции в конце 18 — начале 19 вв. при султане Селиме III в целях борьбы с феодальной анархией, создания абсолютной монархии и преодоления отставания Османского государства от европейских держав. «Н.-и д.» также называлось новое войско, созданное по европейскому образцу с целью замены янычар. Непоследовательное проведение реформ и противодействие реакции — крупных феодалов-сепаратистов, улемов, янычар — привели к мятежу 1807 в Стамбуле, положившему конец «Н.-и д.» и царствованию Селима III.

  Лит.: Миллер А. Ф., Мустафа паша Байрактар. Оттоманская империя в начале 19, в., М. — Л., 1947.

Ни'зва, Назва, город в Омане, на С.-В. Аравийского полуострова. Около 5 тыс. жителей. Торгово-транспортный центр на караванных путях. Ремёсла.

Ни'зкие Бески'ды, горы в Польше и Чехословакии, в пределах Восточных Карпат, между Тыличским и Лупковским перевалами. Длина около 100 км. Высота до 1001 м (гора Лацкова). Сложены преимущественно флишем; характерны пологие склоны, округлые вершины. Н. Б. прорезаны перевалом Дукля. На южных склонах — дубовые и буковые леса, на севере — буковые и хвойные.

Ни'зкие Та'тры, хребет в Западных Карпатах, в Чехословакии. Длина около 100 км. Высота до 2043 м (гора Дюмбьер). Отличается относительно плоским гранитным гребнем и сильно расчленёнными на отдельные отроги известняковыми склонами с интенсивным развитием карста (Деменовская пещера — известный объект туризма). Елово-пихтовые леса, в верхней части склонов — криволесье и горные луга, используемые как пастбища. Минеральные источники.

Ни'зкие температу'ры, криогенные температуры, обычно температуры, лежащие ниже точки кипения жидкого воздуха (около 80 К). Такие температуры принято отсчитывать от абсолютного нуля температуры (—273,15 °С, или 0 К) и выражать в кельвинах (К). На 13-м конгрессе Международного института холода в 1971 была принята рекомендация, согласно которой криогенными температурами следует называть температуры ниже 120 К. Однако эта рекомендация ещё не получила широкого распространения; в данной статье рассматриваются Н. т. с верхней границей ~ 80 К.

  Получение низких температур. Для получения и поддержания Н. т. обычно используют сжиженные газы. В сосуде Дьюара, содержащем сжиженный газ, испаряющийся под атмосферным давлением, достаточно хорошо поддерживается постоянная температура нормального кипения T_n хладоагента. Практически применяют следующие хладоагенты (сжиженные газы): воздух (T_N = 80 К), азот (T_n = 77,4 К), неон (T_N= 27,1 К), водород (T_N = 20,4 К), гелий (T_N = 4,2 К). Для получения жидких газов служат специальные установки — ожижители, в которых сильно сжатый газ при расширении до обычного давления охлаждается и конденсируется (см. Сжижение газов, Джоуля — Томсона эффект). Сжиженные газы могут сохраняться достаточно долго в Дьюара сосудах и криостатахс хорошей теплоизоляцией (порошковые и пористые теплоизоляторы, например пенопласты).

  Откачивая испаряющийся газ из герметизированного сосуда, можно уменьшать давление над жидкостью и тем самым понижать температуру её кипения. Т. о., изменением давления паров над кипящей жидкостью можно регулировать ёё температуру. Естественная или принудительная конвекция и хорошая теплопроводность хладоагента обеспечивают при этом однородность температуры во всём объёме жидкости. Таким путём удаётся перекрыть широкий диапазон температур: от 77 К до 63 К с помощью жидкого азота, от 27 К до 24 К — жидкого неона, от 20 К до 14 К — жидкого водорода, от 4,2 К до 1 К — жидкого гелия. Методом откачки нельзя получить температуру ниже тройной точки хладоагента. При более низких температурах вещество затвердевает и теряет свои качества хладоагента. Промежуточные температуры, лежащие между указанными выше интервалами, достигаются в специальных криостатах. Охлаждаемый объект теплоизолируют от хладоагента, например, помещают его внутрь вакуумной камеры, погруженной в сжиженный газ. При небольшом контролируемом выделении теплоты в камере (в ней имеется электрический нагреватель) температура исследуемого объекта повышается по сравнению с температурой кипения хладоагента и может поддерживаться с высокой стабильностью на требуемом уровне. В др. способе получения промежуточных температур охлаждаемый образец помещают над поверхностью испаряющегося хладоагента и регулируют скорость испарения жидкости нагревателем. Отвод теплоты от исследуемого объекта здесь осуществляет поток откачиваемого газа. Применяется также метод охлаждения, при котором холодный газ, получаемый при испарении хладоагента, прогоняется через теплообменник (обычно медная трубка, свитая в спираль, или блок пористой меди), находящийся в тепловом контакте с охлаждаемым объектом.

  Гелий при атмосферном давлении остаётся жидким вплоть до абсолютного нуля температуры. Однако при откачке паров жидкого ⁴He обычно не удаётся получить температуру существенно ниже 1 К даже с помощью очень мощных насосов (этому мешают чрезвычайно малая упругость насыщенных паров ⁴He и его сверхтекучесть). Поэтому для достижения температур порядка десятых долей Кельвина употребляют изотоп гелия ³He (T_n = 3,2 К), который не является сверхтекучим при данных температурах. Откачивая испаряющийся ³He, удаётся понизить температуру жидкости до 0,3 К. Область температур ниже 0,3 К принято называть сверхнизкими температурами. Для получения таких температур применяются различные методы. Методом адиабатического размагничивания (магнитного охлаждения) с применением парамагнитной соли в качестве охлаждающей системы удаётся достичь Н. т. ~ 10^-3 К. Тем же методом с использованием парамагнетизма атомных ядер были достигнуты Н. т. ~ 10^-6 К. Принципиальную проблему в методе адиабатического размагничивания (как, впрочем, и в др. методах получения Н. т.) составляет осуществление хорошего теплового контакта между объектом, который охлаждают, и охлаждающей системой. Особенно это трудно достижимо в случае системы атомных ядер. Совокупность ядер атомов можно охладить до сверхнизких температур, но добиться такой же степени охлаждения вещества, содержащего эти ядра, не удаётся.

  Для получения температур порядка нескольких мК теперь широко пользуются более удобным методом — растворением жидкого ³He в жидком ⁴He. Применяемая для этой цели установка называется рефрижератором растворения (рис. 1). Действие рефрижераторов растворения основано на том, что ³He сохраняет конечную растворимость (около 6%) в жидком ⁴He вплоть до абсолютного нуля температуры. Поэтому при соприкосновении почти чистого жидкого ³He с разбавленным раствором ³He в ⁴He атомы ³He будут переходить в раствор. При этом поглощается теплота растворения, и температура раствора понижается. Растворение осуществляется в одном месте прибора (в камере растворения), а удаление атомов ³He из раствора путём откачки — в другом (в камере испарения). При непрерывной циркуляции ³He, осуществляемой системой насосов и теплообменников, можно поддерживать в камере растворения температуру ~ 10—30 мК. неограниченно долго. Холодопроизводительность таких рефрижераторов определяется производительностью насосов, а предельно достижимая Н. т. (несколько мК) — эффективностью теплообменников и устранением паразитного притока теплоты. Гелий ³He можно охладить ещё сильнее, используя Померанчука эффект. Жидкий ³He затвердевает при давлениях более 30 бар. В области температур ниже 0,3 К увеличение давления (в пределе до 34 бар) сопровождается поглощением теплоты и понижением температуры равновесной смеси жидкой и твёрдой фаз (затвердевание идёт с поглощением теплоты). Таким путём были достигнуты температуры ~1—2 мК.