Лит.: Трубецкой Н. С., Основы фонологии, пер. с нем., М., 1960; Мартине А., Принцип экономии в фонетических изменениях (Проблемы диахронической фонологии), пер. с франц., М., 1960; Зиндер Л. Р., Общая фонетика, Л., 1960; Бернштейн С. И., Основные понятия фонологии, «Вопросы языкознания», 1962, № 5; Якобсон Р., Халле М., Фонология н ее отношение к фонетике, в сборнике: Новое в лингвистике, в. 2, М., 1962; Бодуэн де Куртенэ И. А., Избранные труды по общему языкознанию, т. 1–2, М., 1963; Основные направления структурализма, М., 1964; Пражский лингвистический кружок, Сб. ст., М., 1967; Реформатский А. А., Из истории отечественной фонологии. Очерк. Хрестоматия, М., 1970; Щерба Л. В., Языковая система и речевая деятельность, Л., 1974; Martinet A., Phonology as functional phonetics, L., 1949; Hoeni gswald H. М., Language change and linguistic reconstruction, Chi., 1960; Jakobson R,, Selected writings, v. I, 's-Gravenhage, 1962; Chomsky N., Halle М., The sound pattern of English, N. Y., 1968; см. также лит. при ст. Фонема .
В. А. Виноградов.
Фонон
Фоно'н (от греч. phone – звук), квант колебательного движения атомов кристалла. Колебания атомов кристалла благодаря взаимодействию между ними распространяются по кристаллу в виде волн, каждую из которых можно охарактеризовать квазиволновым вектором k и частотой w, зависящей от k : w = wn (k ), где индекс n = 1,2,..., 3 r (r – число атомов в элементарной ячейке кристалла) обозначает тип колебания (см. Колебания кристаллической решётки ). Согласно законам квантовой механики, колебательная энергия атомов кристалла может принимать значения, равные
Ф. взаимодействуют друг с другом, с др. квазичастицами (электронами проводимости , магнонами и др.) и со статическими дефектами кристалла (с вакансиями , дислокациями , с границами кристаллитов, поверхностью образца, с чужеродными включениями). При столкновениях Ф. выполняются законы сохранения энергии и квазиимпульса. Последний является более общим, чем закон сохранения импульса (см. Сохранения законы ), т.к. суммарный квазиимпульс сталкивающихся квазичастиц, в частности Ф., может изменяться на величину 2p
Среднее число Ф.
где T – температура, k – Больцмана постоянная. Эта формула совпадает с распределением частиц газа, подчиняющихся статистике Бозе – Эйнштейна, когда химический потенциал равен нулю (см. Статистическая физика ). Равенство нулю химического потенциала означает, что число Nф > Ф. в кристалле не сохраняется, а зависит от температуры. Для всех твёрдых тел Nф ~ T3 при Т ® 0 и Nф ~ Т при Т >> Qд (Qд – Дебая температура ). Понятие Ф. позволяет описать тепловые и др. свойства кристаллов, используя методы кинетической теории газов . Ф. в большинстве случаев представляют собой главный тепловой резервуар твёрдого тела. Теплоёмкость кристаллического твёрдого тела практически совпадает с теплоёмкостью газа Ф. Теплопроводность кристалла можно описать как теплопроводность газа Ф., теплосопротивление которого обеспечивается процессами переброса.
Рассеяние электронов проводимости при взаимодействии с Ф. – основной механизм электросопротивления металлов и полупроводников . Способность электронов проводимости излучать и поглощать Ф. приводит к притяжению электронов друг к другу, что при низких температурах является причиной перехода ряда металлов в сверхпроводящее состояние (см. Сверхпроводимость , Купера эффект ). Излучение Ф. возбуждёнными атомами и молекулами тел обеспечивает возможность безызлучательных электронных переходов (см. Релаксация ). В релаксационных процессах в твёрдых телах Ф. обычно служат стоком для энергии, запасённой др. степенями свободы кристалла, например электронными.
Среднюю энергию газа Ф. (как и др. квазичастиц) можно характеризовать величиной, подобной температуре обычного газа. Однако благодаря сравнительно слабой связи Ф. с др. квазичастицами фононная (или решёточная) температура может отличаться от температуры др. квазичастиц (электронов проводимости, магнонов, экситонов). В аморфных (стеклообразных) телах понятие Ф. удаётся ввести только для длинноволновых акустических колебаний, мало чувствительных к взаимному расположению атомов.
Ф. называются также элементарные возбуждения в сверхтекучем гелии , описывающие колебательное движение квантовой жидкости (см. Сверхтекучесть ).
Лит.: Займан Дж., Электроны и фононы, пер. с англ., М., 1962; Косевич А. М., Основы механики кристаллической решетки, М., 1972; Рейсленд Дж., Физика фононов, пер. с англ., М., 1975.
М. И. Каганов.
Фонотека
Фоноте'ка (от греч. phone – звук и theke – хранилище), организованное в определённой системе собрание звукозаписей (музыкальных, литературных, документальных, специальных учебных и др.); учреждение (или его подразделение), осуществляющее собирание, специальную обработку, хранение и выдачу звукозаписей. Существуют государственные, общественные и личные Ф. – универсальные и специализированные. Значительное распространение получили учебные Ф. – в общеобразовательных школах (одна из первых – в начале 20 в. в Париже), высших, средних специальных учебных заведениях, особенно музыкальных, театральных, педагогических, культурно-просветительных.
Крупнейшие Ф. мира: в СССР – Государственная дома радиовещания и звукозаписи, центрального государственного архива звукозаписей, Всесоюзной студии грамзаписи, Государственной библиотеки им. В. И. Ленина, Всероссийского театрального общества, центрального театрального музея им. А. А. Бахрушина (все – в Москве), Московских и Ленинградских консерваторий и др.; за рубежом – Брюссельская международная Ф. (Бельгия), Ф. Берлинской АН и Берлинской библиотеки (ГДР), Академии грамзаписи им. Ш. Кро (Франция), Британского музея (Великобритания), библиотеки Конгресса в Вашингтоне (США) и др. Уникальные собрания звукозаписей имеют известные зарубежные фирмы граммофонных пластинок. В крупных Ф., как правило, существуют отделы т. н. фондовых (оригинальных) звукозаписей (см. в ст. Звукозапись ). О частных собраниях звукозаписей см. в ст. Филофония .
