Параметр потока отказов

Пара'метр пото'ка отка'зов, показатель надёжности ремонтируемых технических устройств. Характеризует среднее количество отказов ремонтируемого устройства в единицу времени; зависит от времени.

Параметр удара

Пара'метр уда'ра, прицельное расстояние, прицельный параметр, в классической теории рассеяния частиц — расстояние между рассеивающим силовым центром и линией первоначального движения рассеивающейся частицы.

Параметрит

Параметри'т (от пара ... и греч. metга — матка), воспаление тазовой клетчатки, расположенной около матки . Вызывается чаще всего стафило- и стрептококками, кишечной палочкой, которые проникают в клетчатку из шейки матки (при абортах, особенно внебольничных), из её тела (после осложнённых родов), реже из др. органов (прямая кишка, мочевой пузырь). П. начинается на 2-й неделе послеродового или послеабортного периодов общим недомоганием, слабостью, ознобом, повышением температуры до 38—39 °С, небольшими болями внизу живота. Возникающий в клетчатке воспалительный инфильтрат доходит до стенок малого таза . Через 1—2 недели, как правило, происходит рассасывание инфильтрата. Нагноение наблюдается редко.

  Лечение в острой стадии: покой, холод на низ живота, антибиотики, противовоспалительные средства; в хронической стадии для рассасывания инфильтрата — физиотерапевтические процедуры. Профилактика— предупреждение занесения инфекции во время родов и абортов, борьба с незаконными абортами.

  Лит.: Бартельс А. В., Послеродовые инфекционные заболевания, М., 1973.

  А. П. Кирюгценков.

Параметрические генераторы света

Параметри'ческие генера'торы све'та, источники когерентного оптического излучения, основным элементом которых является нелинейный кристалл, в котором мощная световая волна фиксированной частоты параметрически возбуждает световые волны меньшей частоты. Частоты параметрически возбуждаемых волн определяются дисперсией света в кристалле. Изменение дисперсии среды, т. е. величины n , позволяет управлять частотой волн, излучаемых П. г. с.

  П. г. с. предложен в 1962 С. А. Ахмановым и Р. В. Хохловым (СССР). В 1965 были созданы первые П. г. с. Джорджмейном и Миллером (США) и несколько позднее Ахмановым и Хохловым с сотрудниками. Световая волна большой интенсивности (волна накачки), распространяясь в кристалле, модулирует его диэлектрическую проницаемость e (см. Нелинейная оптика ). Если поле волны накачки: Е _н = Е _но sin (w_н t— к _н х + j_н ) (к _н = w_н /u_н — волновое число , j_н — начальная фаза), диэлектрическая проницаемость e изменяется по закону бегущей волны: e = e [1 +m sin (w_н t + к _н х + j_н ], где m = 4pcЕ _н0 / e называется глубиной модуляции диэлектрической проницаемости, c— величина, характеризующая нелинейные свойства кристалла. У входной грани (х = 0) кристалла с переменной во времени диэлектрической проницаемостью e возбуждаются электромагнитные колебания с частотами w₁ и w₂ и фазами j₁ , j₂ , связанными соотношениями: w₁ +w₂ = w_н и j₁ + j₂ = j_н , аналогично параметрическому возбуждению колебаний в двухконтурной системе (см. Параметрическое возбуждение и усиление электрических колебаний ). Колебания с частотами w₁ , w₂ распространяются внутри кристалла в виде двух световых волн. Волна накачки отдаёт им свою энергию на всём пути их распространения, если выполняется соотношение между фазами:

  j_н (х ) = j₁ (х ) + j₂ (х ) + p/2. (1)

  Это соответствует условию фазового синхронизма:

  к ₁ + к ₂ = к _н . (2)

  Соотношение (2) означает, что волновые векторы волны накачки к _н и возбуждённых волн k ₁ и k ₂ образуют замкнутый треугольник. Из (2) следует условие для показателей преломления кристалла на частотах w_н , w₁ , w₂ : n (w_н ) ³ n (w₂ )+ [n (w₁ ) — n (w₂ )] w₁ /w_н .

  При фазовом синхронизме амплитуды возбуждаемых волн по мере их распространения в кристалле непрерывно увеличиваются:

 

, (3)

  где d — коэффициент затухания волны в обычной (линейной) среде. Очевидно, параметрическое возбуждение происходит, если поле накачки превышает порог: 

. В среде с нормальной дисперсией, когда показатель преломления n увеличивается с ростом частоты w, синхронное взаимодействие волн неосуществимо (рис. 1 ). Однако в анизотропных кристаллах, в которых могут распространяться два типа волн (обыкновенная и необыкновенная), условие фазового синхронизма может быть осуществлено, если использовать зависимость показателя преломления не только от частоты, но и от поляризации волны и направления распространения. Например, в одноосном отрицательном кристалле (см. Кристаллооптика ) показатель преломления обыкновенной волны n больше показателя преломления необыкновенной волны n _e , который зависит от направления распространения волны относительно оптической оси кристалла. Если волновые векторы параллельны друг другу, то условию фазового синхронизма соответствует определённое направление, вдоль которого:

  2n _e (w_н , J_с ) = n (w₁ ) + n (w_н —w₁ ),

  2n _e (w_н ,J_с ) = n (w₂ ) + n _e (w_н —w₂ ). (4)

  Угол J_с относительно оптической оси кристалла называется углом синхронизма, является функцией частот накачки и одной из возбуждаемых волн. Изменяя направление распространения накачки относительно оптической оси (поворачивая кристалл), можно плавно перестраивать частоту П. г. с. (рис. 2 ). Существуют и др. способы перестройки частоты П. г. с., связанные с зависимостью показателя преломления n от температуры, внешнего электрического поля и т.д.

  Для увеличения мощности П. г. с. кристалл помещают внутри открытого резонатора , благодаря чему волны пробегают кристалл многократно за время действия накачки (увеличивается эффективная длина кристалла, рис. 3 ). Перестройка частоты такого резонаторного П. г. с. происходит небольшими скачками, определяемыми разностью частот, соответствующих продольным модам резонатора. Плавную перестройку можно осуществить, комбинируя повороты кристалла с изменением параметров резонатора.